Nature.com ကိုလာရောက်လည်ပတ်တဲ့အတွက် ကျေးဇူးတင်ပါတယ်။သင်အသုံးပြုနေသောဘရောက်ဆာဗားရှင်းတွင် CSS ပံ့ပိုးမှုအကန့်အသတ်ရှိသည်။အကောင်းဆုံးအတွေ့အကြုံအတွက်၊ အပ်ဒိတ်လုပ်ထားသောဘရောက်ဆာ (သို့မဟုတ် Internet Explorer တွင် လိုက်ဖက်ညီသောမုဒ်ကိုပိတ်ပါ) ကိုအသုံးပြုရန် ကျွန်ုပ်တို့အကြံပြုအပ်ပါသည်။ဤအတောအတွင်း၊ ဆက်လက်ပံ့ပိုးမှုသေချာစေရန်၊ ပုံစံများနှင့် JavaScript မပါဘဲ ဝဘ်ဆိုက်ကို တင်ဆက်ပါမည်။
အာထရာဆောင်းကို အသုံးပြုခြင်းသည် သမားရိုးကျ အပ်စိုက်အပ်ဆန္ဒ (FNAB) နှင့် နှိုင်းယှဉ်ပါက အာထရာဆောင်း-အထောက်အကူပြု ကောင်းသော အပ်တစ်ရှူး (USeFNAB) တွင် တစ်သျှူးအထွက်နှုန်းကို တိုးမြင့်စေကြောင်း မကြာသေးမီက သရုပ်ပြခဲ့သည်။ယနေ့အထိ၊ bevel geometry နှင့် tip လှုပ်ရှားမှုအကြား ဆက်စပ်မှုကို သေချာစွာ မလေ့လာရသေးပါ။ဤလေ့လာမှုတွင်၊ အမျိုးမျိုးသော bevel ဂျီသြမေတြီများအတွက် အပ်မှပဲ့တင်ရိုက်ခတ်မှုနှင့် လှည့်ပတ်မှုပမာဏ၏ ဂုဏ်သတ္တိများကို စူးစမ်းလေ့လာခဲ့သည်။သမားရိုးကျ 3.9 mm beveled lancet ကို အသုံးပြု၍ လေနှင့် ရေတွင် tip deflection power factor (DPR) သည် 220 နှင့် 105 µm/W အသီးသီးရှိသည်။၎င်းသည် လေနှင့်ရေတို့တွင် 180 နှင့် 80 µm/W DPR အသီးသီးပေးစွမ်းနိုင်သော axisymmetric 4mm beveled tip ထက်ပိုမိုမြင့်မားသည်။ဤလေ့လာမှုသည် အမျိုးမျိုးသောနည်းလမ်းဖြင့် ထည့်သွင်းခြင်း၏အခြေအနေတွင် bevel geometry ၏ကွေးညွတ်တောင့်တင်းမှုကြားဆက်နွယ်မှု၏အရေးပါမှုကို မီးမောင်းထိုးပြပြီး ထို့ကြောင့် အရေးကြီးသည့်အရာမှာ ပင်အပ် bevel geometry ကိုပြောင်းလဲခြင်းဖြင့် အပေါက်ဖောက်ပြီးနောက်ပိုင်းဖြတ်ခြင်းလုပ်ဆောင်မှုကို ထိန်းချုပ်ရန် နည်းလမ်းများကို ထိုးထွင်းသိမြင်နိုင်မည်ဖြစ်သည်။USeFNAB လျှောက်လွှာအတွက် အရေးကြီးပါသည်။
Fine-needle aspiration biopsy (FNA) သည် အပ်တစ်ချောင်းကို အသုံးပြု၍ သံသယရှိသော ရောဂါဗေဒ ၁၊၂၊၃ အတွက် တစ်ရှူးနမူနာများ ရယူသည့် နည်းလမ်းတစ်ခု ဖြစ်သည်။Franseen အကြံပြုချက်သည် သမားရိုးကျ lancet4 နှင့် Menghini5 အကြံပြုချက်များထက် ပိုမိုမြင့်မားသော ရောဂါရှာဖွေရေးစွမ်းဆောင်ရည်ကို ပေးစွမ်းနိုင်သည်ကို ပြသထားသည်။Axisymmetric (ဆိုလိုသည်မှာ ပတ်ပတ်လည်) တောင်စောင်းများကို histopathologically လုံလောက်သောနမူနာများ၏ ဖြစ်နိုင်ခြေကို တိုးမြင့်ရန် အကြံပြုထားသည်။
အသားစယူစစ်ဆေးနေစဉ်အတွင်း သံသယဖြစ်ဖွယ်ဒဏ်ရာများရရှိရန် အရေပြားနှင့်တစ်ရှူးအလွှာများမှတစ်ဆင့် အပ်တစ်ချောင်းကို ဖြတ်သွားပါသည်။မကြာသေးမီက လေ့လာမှုများအရ အာထရာဆောင်းသည် ပျော့ပျောင်းသောတစ်ရှူးများကို 7,8,9,10 သို့ဝင်ရောက်ရန် လိုအပ်သော ထိုးဖောက်ဝင်ရောက်မှုစွမ်းအားကို လျှော့ချပေးနိုင်ကြောင်း ပြသခဲ့သည်။Needle bevel geometry သည် needle interaction force ကို အကျိုးသက်ရောက်ကြောင်းပြသထားပြီး၊ ဥပမာ၊ ပိုရှည်သော bevels များသည် low tissue penetration force11 ကိုပြသထားသည်။အပ်သည် တစ်ရှူး၏မျက်နှာပြင်ကို ထိုးဖောက်ဝင်ရောက်ပြီးနောက်၊ ဆိုလိုသည်မှာ ထိုးဖောက်ပြီးနောက်၊ အပ်၏ဖြတ်တောက်မှုစွမ်းအားသည် တစ်ရှူး ၁၂ နှင့် အပ်၏ အပြန်အလှန်အကျိုးသက်ရောက်မှု၏ ၇၅ ရာခိုင်နှုန်းဖြစ်သည်။ထိုးဖောက်ပြီးနောက် အဆင့်တွင်၊ အာထရာဆောင်း (Ultrasound) သည် ရောဂါရှာဖွေရေး ပျော့ပျောင်းသော တစ်ရှူးအသားစဥ်စစ်ဆေးခြင်း၏ ထိရောက်မှုကို တိုးမြင့်စေကြောင်း ပြသထားသည်။ပြင်းထန်သောတစ်ရှူးနမူနာများကိုယူရန်အတွက် အခြားသော အာထရာဆောင်း-မြှင့်တင်ထားသော အရိုးအသားစဥ်နည်းပညာများကို တီထွင်ထားသော်လည်း အသားစယူခြင်းအထွက်နှုန်းကို ပိုမိုကောင်းမွန်စေမည့် ရလဒ်များကို အစီရင်ခံခြင်းမရှိပါ။မြောက်မြားစွာသောလေ့လာမှုများသည် ultrasonic stress16,17,18 ကိုခံရသောအခါစက်ပိုင်းဆိုင်ရာရွှေ့ပြောင်းမှုတိုးလာကြောင်းအတည်ပြုခဲ့သည်။ဆေးထိုးအပ်-တစ်ရှူးအပြန်အလှန်တုံ့ပြန်မှု19,20 ရှိ axial (longitudinal) static force ဆိုင်ရာလေ့လာမှုများစွာရှိသော်လည်း၊ ultrasonic FNAB (USeFNAB) အောက်တွင် ယာယီဒိုင်းနမစ်နှင့် ဂျီသြမေတြီဆိုင်ရာလေ့လာမှုများရှိသည်။
ဤလေ့လာမှု၏ ရည်ရွယ်ချက်မှာ ultrasonic ကွေးညွှတ်ထားသော အပ်တစ်ချောင်းအတွင်း အပ်ထိပ်ဖျားများ၏ ရွေ့လျားမှုအပေါ် မတူညီသော bevel ဂျီသြမေတြီများ၏ အကျိုးသက်ရောက်မှုကို စုံစမ်းစစ်ဆေးရန်ဖြစ်သည်။အထူးသဖြင့်၊ သမားရိုးကျ ဆေးထိုးအပ် bevels များအတွက် ထိုးဖောက်ပြီးနောက် အပ်ထိပ်ဖျားဘက်သို့ ထိုးဖောက်ပြီးနောက် ထိုးကြားခံအား (ဆိုလိုသည်မှာ၊ USeFNAB အပ်များကဲ့သို့သော ရည်ရွယ်ချက်အမျိုးမျိုးအတွက် USeFNAB ဆေးထိုးအပ်များ သည် ရွေးချယ်ထားသော မျှော်မှန်းချက် သို့မဟုတ် ပျော့ပျောင်းသောတစ်ရှူးများရယူခြင်းကဲ့သို့ ရည်ရွယ်ချက်အမျိုးမျိုးအတွက် ကျွန်ုပ်တို့ စုံစမ်းစစ်ဆေးခဲ့ပါသည်။
ဤလေ့လာမှုတွင် bevel geometries အမျိုးမျိုးကို ထည့်သွင်းခဲ့သည်။(က) Lancet သတ်မှတ်ချက်သည် ISO 7864:201636 နှင့် ကိုက်ညီပြီး \(\alpha\) သည် အဓိက bevel ဖြစ်ပြီး \(\theta\) သည် ဒုတိယ bevel ၏ လှည့်ထောင့်ဖြစ်ပြီး \(\phi\) သည် ဒုတိယ bevel ဖြစ်သည်။ ထောင့်လှည့်သောအခါ၊ ဒီဂရီ (\(^\circ\))။(ခ) မျဉ်းမညီသော တစ်ခုတည်းသော ခြေလှမ်းချမ်ဖာများ (DIN 13097:201937 တွင် "စံ" ဟုခေါ်သည်) နှင့် (ဂ) မျဉ်းမညီသော အချိုးကျသော တစ်ခုတည်းသော ခြေလှမ်းချမ်ဖာများ
ကျွန်ုပ်တို့၏ချဉ်းကပ်မှုသည် သမားရိုးကျ lancet၊ axisymmetric နှင့် asymmetric single-stage bevel geometries အတွက် bevel တစ်လျှောက် ကွေးညွှတ်လှိုင်းအလျားပြောင်းလဲမှုကို စံပြခြင်းဖြင့် စတင်သည်။ထို့နောက် လွှဲပြောင်းမှု၏ စက်ပိုင်းဆိုင်ရာ အရည်ရွှမ်းမှုအပေါ် ပိုက်လျှောစောက်၏ အကျိုးသက်ရောက်မှုနှင့် အရှည်ကို စစ်ဆေးရန် parametric လေ့လာမှုတစ်ခုကို တွက်ချက်ခဲ့သည်။ရှေ့ပြေးပုံစံ အပ်တစ်ချောင်း ပြုလုပ်ရန် အကောင်းဆုံး အရှည်ကို ဆုံးဖြတ်ရန် လိုအပ်သည်။သရုပ်ဖော်မှုအပေါ် အခြေခံ၍ ပင်အပ်ရှေ့ပြေးပုံစံများကို ပြုလုပ်ခဲ့ပြီး ၎င်းတို့၏ ပဲ့တင်ထပ်သောအပြုအမူကို ဗို့အားရောင်ပြန်ဟပ်မှုကိန်းဂဏာန်းများကို တိုင်းတာကာ လေ၊ ရေနှင့် 10% (w/v) ballistic gelatin တို့၏ လည်ပတ်မှုအကြိမ်ရေကို ဆုံးဖြတ်ပေးသော စွမ်းအင်လွှဲပြောင်းမှုထိရောက်မှုကို တွက်ချက်ခြင်းဖြင့် စမ်းသပ်တွေ့ရှိခဲ့ပါသည်။ .နောက်ဆုံးတွင်၊ မြန်နှုန်းမြင့်ပုံရိပ်ကို လေနှင့်ရေရှိ အပ်ထိပ်ဖျားရှိ ကွေးညွှတ်လှိုင်း၏ ကွေးညွှတ်မှုကို တိုက်ရိုက်တိုင်းတာရန်အပြင် ထောင့်တစ်ခုစီမှ ပေးပို့သော လျှပ်စစ်စွမ်းအားကို ခန့်မှန်းရန်နှင့် deflection power ratio ၏ ဂျီဩမေတြီ ( DPR) ထိုးသွင်းအလတ်စား။.
ပုံ 2a တွင်ပြထားသည့်အတိုင်း၊ ISO အရ အပ်ပိုက်အလျား (TL) နှင့် bevel angle (BL) နှင့်အညီ အပ်ပြွန်ကို ပြွန်အရှည် (TL) နှင့် bevel angle (BL) နှင့်အညီ သတ်မှတ်ရန် ပုံ 2a တွင်ပြထားသည့်အတိုင်း 21 gauge tube (0.80 mm OD၊ 0.49 mm ID၊ tube wall thickness 0.155 mm၊ standard wall) ကိုအသုံးပြုပါ။ 9626:201621) တွင် 316 stainless steel (Young's modulus 205 \(\text {GN/m}^{2}\), density 8070 kg/m\(^{3}\) နှင့် Poisson's ratio 0.275)။
ပင်အပ်နှင့်နယ်နိမိတ်အခြေအနေများအတွက် finite element model (FEM) ၏ ကွေးညွှတ်လှိုင်းအလျားနှင့် ချိန်ညှိခြင်းတို့ကို ဆုံးဖြတ်ခြင်း။(က) bevel length (BL) နှင့် ပိုက်အရှည် (TL) ကို သတ်မှတ်ခြင်း။(ခ) သုံးဖက်မြင် (3D) အကန့်အသတ်ရှိသော ဒြပ်စင်မော်ဒယ် (FEM) သည် ဟာမိုနီအမှတ် အင်အား \(\tilde{F}_y\vec {j}\) ကို အသုံးပြု၍ အပ်ကို အနီးကပ် မောင်းနှင်ရန်၊ အမှတ်ကို လှည့်ကာ အလျင်တိုင်းတာရန်၊ စက်ပိုင်းဆိုင်ရာ fluidity လွှဲပြောင်းမှုကို တွက်ချက်ရန် tip (\( \tilde {u}_y\vec {j}\), \(\tilde{v}_y\vec {j}\)))။\(\lambda _y\) သည် ဒေါင်လိုက်အင်အား \(\tilde{F}_y\vec {j}\).(ဂ) ဆွဲငင်အား၏ဗဟိုချက်၊ အပိုင်းဖြတ်ဧရိယာ A နှင့် inertia ၏အခိုက်အတန့် \(I_{xx}\) နှင့် \(I_{yy}\) x နှင့် y axes ပတ်ပတ်လည် အသီးသီး။
ပုံတွင်ပြထားသည့်အတိုင်း။2b၊c၊ ဖြတ်ပိုင်းဧရိယာ A ပါရှိသော အဆုံးမရှိ (အဆုံးမရှိ) အလင်းတန်းတစ်ခုအတွက် အလင်းတန်း၏ အပိုင်းခွဲအရွယ်အစားထက် လှိုင်းအလျားထက်ကြီးသော လှိုင်းအလျားတွင် ကွေးခြင်း (သို့မဟုတ် ကွေးခြင်း) အဆင့်အလျင် \( c_{EI }\) ကို 22 ဖြင့် ဆုံးဖြတ်သည် :
E သည် Young ၏ modulus (\(\text {N/m}^{2}\))၊ \(\omega _0 = 2\pi f_0\) သည် excitation angular frequency (rad/s) ဖြစ်ပြီး \( f_0 ၊ \ ) သည် linear frequency (1/s သို့မဟုတ် Hz)၊ I သည် အကျိုးစီးပွားဝင်ရိုးတစ်ဝိုက်ရှိ ဧရိယာ၏ inertia အခိုက်အတန့်ဖြစ်သည်\((\text {m}^{4})\), \(m'=\ rho _0 A\ ) သည် ယူနစ်အလျား (kg/m) ရှိ ဒြပ်ထုဖြစ်ပြီး \(\rho _0\) သည် သိပ်သည်းဆ\((\text {kg/m}^{3})\) ဖြစ်ပြီး A သည် လက်ဝါးကပ်တိုင်ဖြစ်သည်။ အလင်းတန်းဧရိယာ (xy လေယာဉ်) (\(\ စာသား {m}^{2}\))။ကျွန်ုပ်တို့၏နမူနာတွင် သက်ရောက်သည့် တွန်းအားသည် ဒေါင်လိုက် y-ဝင်ရိုးနှင့် အပြိုင်ဖြစ်သောကြောင့်၊ ဆိုလိုသည်မှာ \(\tilde{F}_y\vec {j}\)၊ ကျွန်ုပ်တို့သည် အလျားလိုက် x-ဝင်ရိုးတစ်ဝိုက်ရှိ ဒေသဆိုင်ရာ အခိုက်အတန့်အား စိတ်ဝင်စားပါသည်၊ ဆိုလိုသည်မှာ \(I_{xx}\)၊ ထို့ကြောင့်-
ကန့်သတ်ဒြပ်စင်ပုံစံ (FEM) အတွက် သန့်စင်သော ဟာမိုနီ ရွှေ့ပြောင်းခြင်း (m) ကို ယူဆသောကြောင့် အရှိန် (\(\text {m/s}^{2}\)) ကို \(\partial ^2 \vec အဖြစ် ဖော်ပြသည် { u}/ \ partial t^2 = -\omega ^2\vec {u}\) အဖြစ် \(\vec {u}(x, y, z, t): = u_x\vec {i} + u_y\ vec {j } + u_z\vec {k}\) သည် spatial coordinates တွင် ပေးထားသော သုံးဖက်မြင် ရွေ့ပြောင်းသည့် vector တစ်ခုဖြစ်သည်။ယင်းအစား၊ COMSOL Multiphysics software package (ဗားရှင်း 5.4-5.5၊ COMSOL Inc.၊ Massachusetts၊ USA) တွင် ၎င်း၏ အကောင်အထည်ဖော်မှုနှင့်အညီ အရှိန်အဟုန်ချိန်ခွင်လျှာ ချိန်ခွင်လျှာဥပဒေ၏ အကန့်အသတ်ဖြင့် ပုံပျက်နေသော Lagrangian ပုံစံအား အောက်ပါအတိုင်း ပေးထားပါသည်။
နေရာတွင် \(\vec {\nabla}:= \frac{partial}}{\partial x}\vec {i} + \frac{\partial}}{\partial y}\vec {j} + \frac{ \partial }{\partial z}\vec {k}\) သည် tensor divergence operator ဖြစ်ပြီး \({\underline{\sigma}}\) သည် ဒုတိယ Piola-Kirchhoff stress tensor (ဒုတိယအမိန့်၊ \(\ text { N/ m}^{2}\)) နှင့် \(\vec {F_V}:= F_{V_x}\vec {i}+ F_{V_y}\vec {j}+ F_{V_z}\vec {k} \) သည် ပုံပျက်နေသော volume တစ်ခုစီအတွက် body force vector (\(\text {N/m}^{3}\)) ဖြစ်ပြီး၊ \(e^{j\phi }\) သည် phase angle vector\(\phi \) (ဝမ်းသာပါတယ်)။ကျွန်ုပ်တို့၏အခြေအနေတွင်၊ ကိုယ်ထည်၏ထုထည်အားသည် သုညဖြစ်ပြီး၊ ကျွန်ုပ်တို့၏မော်ဒယ်သည် ဂျီဩမေတြီမျဉ်းကြောင်းနှင့် အနည်းငယ်မျှော့ပုံပျက်ခြင်းဟု ယူဆသည်၊ ဆိုလိုသည်မှာ \({\underline{\varepsilon}}^{el}\) နှင့် \({\underline {\varepsilon}}\) တို့သည် elastic strain နှင့် စုစုပေါင်း strain (ဒုတိယအစီအစဥ်၊ dimensionless) အသီးသီးဖြစ်သည်။Hooke ၏ constitutive isotropic elasticity tensor \(\underline{\underline{C}}\) ကို Young's modulus E (\(\text {N/m}^{2}\))) နှင့် Poisson ၏အချိုး v ကို ဆုံးဖြတ်သည်၊ ထို့ကြောင့် ဆိုလိုသည်မှာ၊ \(\underline{\underline{C}}:=\underline{C}}(E,v)\) (စတုတ္ထအမှာစာ)။ဒီတော့ stress calculation က \({\underline{\sigma}} := \underline{\underline{C}}:\underline{\varepsilon}}\) ဖြစ်သွားပါတယ်။
တွက်ချက်မှုတွင် ဒြပ်စင်အရွယ်အစား \(\le\) 8 µm ရှိသော 10-node tetrahedral ဒြပ်စင်ကို အသုံးပြုသည်။အပ်ကို လေဟာနယ်တွင် ပုံစံထုတ်ထားပြီး လွှဲပြောင်းစက်ပိုင်းဆိုင်ရာ ရွေ့လျားနိုင်မှု (ms-1 N-1) တန်ဖိုးကို \(|\tilde{Y}_{v_yF_y}|= |\tilde{v}_y\vec { j}|/ |\ tilde{F}_y\vec {j}|\)24 နေရာတွင် \(\tilde{v}_y\vec {j}\) သည် လက်ကွက်၏ ရှုပ်ထွေးသော အလျင်ဖြစ်ပြီး \( \tilde {F}_y\ vec {j }\) သည် ပုံ 2b တွင်ပြထားသည့်အတိုင်း ပြွန်၏အနီးစပ်ဆုံးတွင်ရှိသော ရှုပ်ထွေးသောမောင်းနှင်အားတစ်ခုဖြစ်သည်။အကိုးအကားအဖြစ် အမြင့်ဆုံးတန်ဖိုးကို အသုံးပြု၍ စက်ပိုင်းဆိုင်ရာ fluidity ကို decibels (dB) ဖြင့် ဘာသာပြန်ပါ၊ ဆိုလိုသည်မှာ \(20\log _{10} (|\tilde{Y}|/ |\tilde{Y}_{max}|) \) .FEM လေ့လာမှုအားလုံးကို 29.75 kHz ကြိမ်နှုန်းဖြင့် ပြုလုပ်ခဲ့သည်။
အပ်၏ဒီဇိုင်း (ပုံ 3) တွင် သမားရိုးကျ 21-gauge hypodermic အပ်တစ်ချောင်း (Cat. No. 4665643၊ Sterican\(^\circledR\)၊ ပြင်ပအချင်း 0.8 mm၊ အရှည် 120 mm၊ AISI 304 stainless chromium-nickel သံမဏိ , B. Braun Melsungen AG, Melsungen, Germany) အနီးကပ်ဆုံးတွင် polypropylene ဖြင့်ပြုလုပ်ထားသော ပလပ်စတစ် Luer Lock စွပ် တပ်ဆင်ထားပြီး အဆုံးတွင် သင့်လျော်စွာ ပြုပြင်မွမ်းမံထားသည်။ပုံ 3b တွင်ပြထားသည့်အတိုင်း အပ်ပြွန်အား waveguide တွင် ဂဟေဆော်ထားသည်။လှိုင်းဂိုက်များကို သံမဏိ 3D ပရင်တာ (EOS M 290 3D ပရင်တာတွင် EOS 316L stainless steel၊ 3D Formtech Oy၊ Jyväskylä၊ Finland) တွင် ရိုက်နှိပ်ထားပြီး M4 bolts များကို အသုံးပြု၍ Langevin အာရုံခံကိရိယာတွင် ချိတ်တွဲထားသည်။Langevin အာရုံခံကိရိယာတွင် ဒြပ်ထုနှစ်ခုဖြင့် အစွန်းနှစ်ဖက်တွင် တင်ဆောင်ထားသော piezoelectric လက်စွပ်ဒြပ်စင် ၈ ခု ပါဝင်သည်။
အကြံပေးချက်များ (ဓာတ်ပုံ) အမျိုးအစား လေးမျိုး၊ စီးပွားဖြစ်ရရှိနိုင်သော ဓားရှည် (L) နှင့် ထုတ်လုပ်ထားသော အဆင်းဆစ်မက်ထရစ် တစ်ခုတည်း-စင်မြင့် bevels (AX1-3) သုံးခုတို့သည် bevel lengths (BL) 4၊ 1.2 နှင့် 0.5 mm အသီးသီးရှိကြသည်။(က) ပြီးသွားသော အပ်ထိပ်ဖျား၏ အနီးကပ်။(ခ) ပင်နံပါတ်လေးချောင်း၏ အပေါ်ဘက်မြင်ကွင်းကို 3D ပုံနှိပ်လှိုင်းလမ်းညွှန်တွင် ဂဟေဆက်ပြီး M4 bolts ဖြင့် Langevin အာရုံခံကိရိယာသို့ ချိတ်ဆက်ပါ။
အဆင်းဆစ်မက်ထရစ် အစောင်းသုံးခု (ပုံ. 3) (TAs Machine Tools Oy) ကို ပုံ. 2a တွင် သတ်မှတ်ထားသည့်အတိုင်း 4.0၊ 1.2 နှင့် 0.5 မီလီမီတာ၊ (\approx) 2 \(^ \ circ\), 7\(^\circ\) နှင့် 18\(^\circ\) အသီးသီး။လှိုင်းလမ်းညွှန်နှင့် အပ်၏ထုထည်သည် 3.4 ± 0.017 g (ပျမ်းမျှ ± sd၊ n = 4) သည် bevels L နှင့် AX1-3 အသီးသီး (Quintix\(^\circledR\) 224 ဒီဇိုင်း 2၊ Sartorius AG၊ Göttingen၊ Germany) .ပုံ 3b ရှိ L နှင့် AX1-3 bevel များအတွက်၊ အပ်ဖျားမှ ပလပ်စတစ်လက်စွပ်၏အဆုံးအထိ စုစုပေါင်းအရှည်သည် 13.7၊ 13.3၊ 13.3 နှင့် 13.3 စင်တီမီတာ အသီးသီးရှိသည်။
အပ်၏ဖွဲ့စည်းပုံအားလုံးအတွက်၊ အပ်ထိပ်မှလှိုင်းလမ်းညွှန်၏အစွန်အဖျားအထိ (ဆိုလိုသည်မှာ၊ ဂဟေဆက်ဧရိယာအထိ) သည် 4.3 စင်တီမီတာဖြစ်ပြီး အပ်ပြွန်ကို ဖြတ်ထားသောအပေါ်သို့ ဦးတည်ထားသည် (ဆိုလိုသည်မှာ Y ဝင်ရိုးနှင့်အပြိုင်) ပုံတွင်ပြထားသည့်အတိုင်း။c (ပုံ။ 2)။
MATLAB (R2019a၊ The MathWorks Inc., Massachusetts, USA) ရှိ ကွန်ပျူတာ (Latitude 7490, Dell Inc., Texas, USA) တွင် အလုပ်လုပ်သော စိတ်ကြိုက် script ကို 25 မှ 35 kHz မှ 7 စက္ကန့်အတွင်း linear sinusoidal sweep ကို ထုတ်လုပ်ရန် အသုံးပြုခဲ့သည်။ ဒစ်ဂျစ်တယ်မှ အန်နာလော့ (DA) ပြောင်းပေးသည့်စနစ် (Analog Discovery 2၊ Digilent Inc.၊ Washington, USA) သည် အန်နာလော့အချက်ပြမှုအဖြစ်သို့ ပြောင်းလဲသည်။ထို့နောက် analog signal \(V_0\) (0.5 Vp-p) ကို သီးခြားရေဒီယိုကြိမ်နှုန်း (RF) အသံချဲ့စက် (Mariachi Oy၊ Turku၊ Finland) ဖြင့် ချဲ့ထားသည်။50 ohms ရှိသော output impedance ရှိသော RF အသံချဲ့စက်မှ ကျဆင်းနေသော ဗို့အား \({V_I}\) အား ပင်အပ်ဖွဲ့စည်းပုံတွင် ထည့်သွင်းထားသော impedance 50 ohms ရှိသော ထရန်စဖော်မာအား ကျွေးပါသည်။Langevin transducers (ရှေ့နှင့်နောက် အကြီးစား multilayer piezoelectric transducers) ကို စက်ပိုင်းဆိုင်ရာ လှိုင်းများထုတ်လုပ်ရန် အသုံးပြုပါသည်။စိတ်ကြိုက် RF အသံချဲ့စက်တွင် အဖြစ်အပျက်အား မှတ်တမ်းတင်သည့် dual-channel ရပ်နေလှိုင်းပါဝါအချက် (SWR) မီတာနှင့် ချဲ့ထွင်ထားသော ဗို့အား\(V_R\) တို့ကို analog-to-digital (AD) မုဒ်တွင် တပ်ဆင်ထားပါသည်။နမူနာနှုန်း 300 kHz Converter (analogue Discovery 2) ဖြင့်။အသံချဲ့စက် အဝင်အထွက်များ လွန်လွန်ကဲကဲဖြစ်ခြင်းကို တားဆီးရန်အတွက် ချဲ့ထွင်ခြင်းအချက်ပြမှုအား အစတွင် နှင့် အဆုံးတွင် ချဲ့ထွင်ထားသော ပမာဏကို ပြုပြင်ထားသည်။
MATLAB တွင် အကောင်အထည်ဖော်ထားသော စိတ်ကြိုက် script ကိုအသုံးပြု၍ ကြိမ်နှုန်းတုံ့ပြန်မှုလုပ်ဆောင်ချက် (FRF)၊ ဥပမာ \(\tilde{H}(f)\) ကို အော့ဖ်လိုင်းဟု ယူဆရသည့် နှစ်လိုင်း sinusoidal sweep တိုင်းတာခြင်းနည်းလမ်း (ပုံ 4) ကို အသုံးပြု၍ ခန့်မှန်းထားသည် linearity in time.မပြောင်းလဲသောစနစ်။ထို့အပြင်၊ signal မှမလိုလားအပ်သောကြိမ်နှုန်းများကိုဖယ်ရှားရန် 20 မှ 40 kHz band pass filter ကိုအသုံးပြုသည်။သွယ်တန်းထားသော သီအိုရီကို ရည်ညွှန်း၍ ဤကိစ္စတွင် \(\tilde{H}(f)\) သည် ဗို့အားရောင်ပြန်ဟပ်မှုကိန်းနှင့် ညီမျှသည်၊ ဆိုလိုသည်မှာ \(\rho _{V} \equiv {V_R}/{V_I}\ ) \) သည် \({V_R}^2 /{V_I}^2\) နှင့် ညီမျှသည် \(|\rho _{V}|^2\)။ပကတိလျှပ်စစ်ပါဝါတန်ဖိုးများ လိုအပ်သည့်အခါတွင်၊ ဆက်စပ်ဗို့အား၏ rms တန်ဖိုး (rms) ကိုယူပြီး၊ ဥပမာအားဖြင့်၊ ဖြစ်ပေါ်လာသော ပါဝါ \(P_I\) နှင့် ရောင်ပြန်ဟပ်သောပါဝါ \(P_R\) ပါဝါ (W) ကို တွက်ချက်သည်။sinusoidal excitation ရှိသော ဂီယာလိုင်းတစ်ခုအတွက် \( P = {V}^2/(2Z_0)\)26၊ \(Z_0\) သည် 50 \(\Omega\) နှင့် ညီမျှသည်။ဝန်သို့ ပံ့ပိုးပေးသော လျှပ်စစ်ဓာတ်အား \(P_T\) (ဆိုလိုသည်မှာ ထည့်သွင်းထားသော ကြားခံ) ကို \(|P_I – P_R |\) (W RMS) အပြင် ပါဝါလွှဲပြောင်းမှု ထိရောက်မှု (PTE) နှင့် ရာခိုင်နှုန်း ( %) သည် ပုံသဏ္ဍာန်ကို မည်ကဲ့သို့ပေးသည်ကို ဆုံးဖြတ်နိုင်သည်၊ ထို့ကြောင့် 27-
acicular modal frequencies \(f_{1-3}\) (kHz) နှင့် ၎င်းတို့၏ သက်ဆိုင်ရာ ပါဝါလွှဲပြောင်းမှု အချက်များ \(\text {PTE}_{1{-}3} \) တို့ကို FRF ကို အသုံးပြု၍ ခန့်မှန်းထားပါသည်။FWHM (\(\text {FWHM}_{1{-}3}\), Hz) မှ တိုက်ရိုက် ခန့်မှန်းထားသည် \(\text {PTE}_{1{-}3}\), ဇယား 1 A မှ တစ်ဖက်သတ် linear spectrum ကို ဖော်ပြထားသော modal frequency \(f_{1-3}\) ဖြင့် ရရှိသည်။
အပ်၏ ကြိမ်နှုန်းတုံ့ပြန်မှု (AFC) ကို တိုင်းတာခြင်း။sinusoidal two-channel sweep measurement25,38 ကို ကြိမ်နှုန်းတုံ့ပြန်မှုလုပ်ဆောင်ချက် \(\tilde{H}(f)\) နှင့် ၎င်း၏ တွန်းအားတုံ့ပြန်မှု H(t) ကို ရယူရန် အသုံးပြုသည်။\({\mathcal {F}}\) နှင့် \({\mathcal {F}}^{-1}\) သည် ဒစ်ဂျစ်တယ်ဖြတ်ထုတ်ခြင်း၏ Fourier အသွင်ပြောင်းခြင်းနှင့် ၎င်း၏ ပြောင်းပြန်ကို ကိုယ်စားပြုသည်။\(\tilde{G}(f)\) ဆိုသည်မှာ ကြိမ်နှုန်းဒိုမိန်းရှိ အချက်ပြနှစ်ခု၏ ထုတ်ကုန်ဖြစ်သော ဥပမာ \(\tilde{G}_{XrX}\) ဆိုသည်မှာ ပြောင်းပြန်စကန်ဖတ်ခြင်း ထုတ်ကုန်ကို ဆိုလိုသည်\(\tilde{X} r (f)\ ) နှင့် ဗို့အား \(\tilde{X}(f)\) အသီးသီး ချလိုက်ပါ။
ပုံ 5 တွင်ပြထားသည့်အတိုင်း၊ မြန်နှုန်းမြင့်ကင်မရာ (Phantom V1612၊ Vision Research Inc., NJ, USA) တွင် macro မှန်ဘီလူး (MP-E 65mm, \(f\)/2.8, 1-5\) တပ်ဆင်ထားပါသည်။(\times\)၊ Canon Inc.၊ Tokyo၊ Japan) သည် ကြိမ်နှုန်း 27.5-30 kHz တွင် ကွေးညွှတ်ခြင်း (ကြိမ်နှုန်းတစ်ခုတည်း၊ ဆက်တိုက် sinusoid) တွင် ကွေးညွှတ်နေသော လှည့်ကွက်များကို မှတ်တမ်းတင်ရန်။အရိပ်မြေပုံတစ်ခုဖန်တီးရန်အတွက် ပြင်းထန်မှုရှိသော အဖြူရောင် LED (အပိုင်းနံပါတ်- 4052899910881၊ အဖြူရောင် LED၊ 3000 K၊ 4150 lm၊ Osram Opto Semiconductors GmbH၊ Regensburg၊ Germany) ကို အပ်၏အနောက်တွင် ထားရှိခဲ့သည်။
စမ်းသပ်တပ်ဆင်မှု၏ ရှေ့မြင်ကွင်း။အတိမ်အနက်ကို ကြားခံမျက်နှာပြင်မှ တိုင်းတာသည်။အပ်၏ဖွဲ့စည်းပုံကို ကုပ်ထားပြီး မော်တာလွှဲပြောင်းစားပွဲပေါ်တွင် တပ်ဆင်ထားသည်။ထောင့်ပုံသွေဖည်မှုကို တိုင်းတာရန် မြင့်မားသော ချဲ့နိုင်သော မှန်ဘီလူး (5\(\x\)) ရှိသော မြန်နှုန်းမြင့် ကင်မရာကို အသုံးပြုပါ။အတိုင်းအတာအားလုံးသည် မီလီမီတာဖြစ်သည်။
အပ်အဝိုင်း အမျိုးအစားတစ်ခုစီအတွက်၊ 128 \(\x\) 128 pixels တိုင်းတာသည့် မြန်နှုန်းမြင့် ကင်မရာ၏ ဖရိမ် ၃၀၀ ကို ကျွန်ုပ်တို့ မှတ်တမ်းတင်ထားပြီး၊ တစ်ခုစီတွင် spatial resolution 1/180 mm (\(\approx) 5 µm) ဖြင့် မှတ်တမ်းတင်ထားပါသည်။ တစ်စက္ကန့်လျှင် 310,000 frames ဖြင့် temporal resolution ရှိသည်။ပုံ 6 တွင်ပြထားသည့်အတိုင်း၊ frame (1) တစ်ခုစီကိုဖြတ်ထားပြီး (2) ဖြစ်သည့်အတွက် အပ်၏အစွန်အဖျားသည် frame ၏နောက်ဆုံးစာကြောင်း (အောက်ခြေ) တွင်ရှိပြီး ပုံ (3) ၏ histogram ကို တွက်ချက်သည်၊ ထို့ကြောင့် Canny 1 နှင့် 2 ၏အဆင့်များကိုသတ်မှတ်နိုင်သည်။ထို့နောက် Canny edge detection 28(4) ကို Sobel operator 3 \(\times\) 3 ဖြင့် အသုံးပြုပြီး ဟိုက်ပိုတက်နပ်စ်မဟုတ်သော ပစ်ဇယ်များ အတွက် တွက်ချက်သည့် အနေအထားများ (အချိန် 300 ကြိမ် တိုင်ပတ်ခြင်းမရှိဘဲ \(\mathbf {\times }\))) ကို တံဆိပ်တပ်ပါ။အစွန်အဖျား deflection ၏အကွာအဝေးကိုဆုံးဖြတ်ရန်၊ ဆင်းသက်လာခြင်း (ဗဟိုခြားနားမှု အယ်လဂိုရီသမ်ကို အသုံးပြု၍) တွက်ချက်ပြီး (၆) နှင့် လှည့်ပတ်မှု၏ ဒေသဆိုင်ရာအစွန်းများ (ဆိုလိုသည်မှာ အထွတ်အထိပ်) ပါရှိသော frame (7) ကို ဆုံးဖြတ်ပါ။ကန့်လန့်ကာမရှိသော အစွန်းကို အမြင်အာရုံစစ်ဆေးပြီးနောက်၊ ဖရိန်တစ်စုံ (သို့မဟုတ် အချိန်တစ်ဝက်ကြာသည့်ဘောင်နှစ်ခု) ကို ရွေးခဲ့သည် (7) နှင့် ထိပ်ဖျားကို တိုင်းတာခဲ့သည် ( \(\mathbf {\times }) \))။အထက်ပါတို့ကို OpenCV Canny edge detection algorithm (v4.5.1၊ open source computer vision library, opencv.org) ကို အသုံးပြု၍ Python (v3.8၊ Python Software Foundation၊ python.org) တွင် အကောင်အထည်ဖော်ဆောင်ရွက်ပါသည်။နောက်ဆုံးတွင်၊ ကူးပြောင်းမှုပါဝါအချက် (DPR၊ µm/W) ကို ပို့လွှတ်သော လျှပ်စစ်ပါဝါနှင့် အထွတ်အထိပ်သို့ ကူးပြောင်းမှုအချိုးအစားအဖြစ် တွက်ချက်သည်။ (P_T\) (Wrms)။
ဖြတ်တောက်ခြင်း (1-2)၊ Canny edge detection (3-4)၊ တွက်ချက်မှုအပါအဝင် 7-step algorithm (1-7) ကိုအသုံးပြု၍ high-frame မှယူထားသော frames များကိုအသုံးပြု၍ အစွန်အဖျား deflection edge ၏ pixel အနေအထားကို တိုင်းခြင်း အမြန်နှုန်းကင်မရာ 310 kHz (5) နှင့် ၎င်း၏အချိန် ဆင်းသက်လာမှု (6) နှင့် နောက်ဆုံးတွင်၊ အစွန်အဖျား လှည့်ပတ်မှုအကွာအဝေးကို အမြင်အာရုံစစ်ဆေးထားသော ဖရိမ်အတွဲ (၇) ပေါ်တွင် တိုင်းတာသည်။
လေထဲတွင် တိုင်းတာမှု (22.4-22.9°C)၊ deionized water (20.8-21.5°C) နှင့် 10% (w/v) aqueous ballistic gelatin (19.7-23.0°C , \(\text {Honeywell}^{ \text { TM}}\) \(\text {Fluka}^{\text {TM}}\) Type I Ballistic Analysis အတွက် Bovine and Pork Bone Gelatin၊ Honeywell International၊ North Carolina၊ USA)။K-type thermocouple အသံချဲ့စက် (AD595၊ Analog Devices Inc., MA, USA) နှင့် K-type thermocouple (Fluke 80PK-1 Bead Probe No. 3648 type-K၊ Fluke Corporation, Washington, USA) ဖြင့် အပူချိန်ကို တိုင်းတာပါသည်။အဆင့်တစ်ဆင့်လျှင် 5 µm (Z-axis ၏မူလအစအဖြစ် သတ်မှတ်) ဖြင့် မီဒီယာမျက်နှာပြင်မှ အတိမ်အနက်ကို တိုင်းတာရန် ဒေါင်လိုက်မော်တာ Z-axis အဆင့် (8MT50-100BS1-XYZ၊ Standa Ltd.၊ Vilnius၊ Lithuania) ကို အသုံးပြုပါ။
နမူနာအရွယ်အစားသည် သေးငယ်သည် (n = 5) ဖြစ်ပြီး ပုံမှန်ဖြစ်မည်ဟု ယူဆ၍မရသောကြောင့်၊ နမူနာနှစ်မြီးပါသော Wilcoxon အဆင့်နှစ်ဆင့်စမ်းသပ်မှု (R၊ v4.0.3၊ R Foundation for Statistical Computing၊ r-project.org) ကို အသုံးပြုခဲ့သည်။ အမျိုးမျိုးသော bevels အတွက် varianance needle tip ပမာဏကို နှိုင်းယှဉ်ရန်။လျှောစောက်တစ်ခုစီအတွက် နှိုင်းယှဉ်မှု သုံးခုကို ပြုလုပ်ထားသောကြောင့် Bonferroni အမှားပြင်ဆင်ချက်ကို 0.017 အဆင့်နှင့် အမှားအယွင်းနှုန်း 5% ဖြင့် ချိန်ညှိထားသည်။
ကိုးကားချက်အား ပုံ 7 အောက်တွင်ဖော်ပြထားသည်။29.75 kHz တွင်၊ 21-gauge needle ၏ အကွေးတစ်ဝက်လှိုင်းအလျား (\(\lambda _y/2\)) သည် \(\နီးပါး) 8 mm ဖြစ်သည်။ထိပ်ဖျားသို့ ချဉ်းကပ်သောအခါ လျှောစောက်တစ်လျှောက် ကွေးညွှတ်လှိုင်းအလျား လျော့ကျသွားသည်။ထိပ်ဖျားတွင် \(\lambda _y/2\) တွင် သာမန်ဓားထောက်များအတွက် 3၊ 1 နှင့် 7 မီလီမီတာ အသီးသီးရှိ အဆင့်လိုက် bevels များရှိသည်။ထို့ကြောင့်၊ ဓားသွားသည် \(\about\) 5 မီလီမီတာ ( Lancet ၏ လေယာဉ်နှစ်စင်းသည် အမှတ် 29.30 ဖြစ်သည့်အတွက်ကြောင့်) အချိုးမညီသော လျှောစောက်သည် 7 မီလီမီတာ ကွာခြားမည်ဖြစ်ပြီး အချိုးကျသော လျှောစောက်၊ 1 မီလီမီတာ။Axisymmetric ဆင်ခြေလျှောများ (ဆွဲငင်အား၏ဗဟိုသည် အတူတူပင်ဖြစ်ပေသည်၊ ထို့ကြောင့် နံရံအထူသာလျှင် လျှောစောက်တစ်လျှောက် အမှန်တကယ်ပြောင်းလဲသွားသည်)။
29.75 kHz နှင့် ညီမျှခြင်း FEM လေ့လာမှုကို အသုံးချခြင်း။(1) လှိုင်းတစ်ဝက်ကွေးပြောင်းလဲမှု (\(\lambda _y/2\)) အတွက် lancet (a), asymmetric (b) နှင့် axisymmetric (c) oblique geometry (ပုံ. 1a၊b,c တွင်ကဲ့သို့) တွက်ချက်ပါ။)lancet၊ asymmetric နှင့် axisymmetric တောင်စောင်းများအတွက် ပျမ်းမျှ \(\lambda_y/2\) သည် 5.65၊ 5.17 နှင့် 7.52 mm အသီးသီးရှိသည်။အချိုးမညီသော နှင့် အဆစ်အချိုးအစား အစွန်းအဖျားများကို \(\ approx) 50 µm တွင် ကန့်သတ်ထားသည်ကို သတိပြုပါ။
အထွတ်အထိပ် ရွေ့လျားနိုင်မှု \(|\tilde{Y}_{v_yF_y}|\) သည် အကောင်းဆုံး ပြွန်အရှည် (TL) နှင့် ညွတ်အရှည် (BL) (ပုံ။ 8၊ 9) ပေါင်းစပ်မှု ဖြစ်သည်။သမားရိုးကျ ဓားတစ်လက်အတွက်၊ ၎င်း၏အရွယ်အစားကို ပုံသေသတ်မှတ်ထားသောကြောင့် အကောင်းဆုံး TL သည် \(\approx\) 29.1 mm (ပုံ။ 8) ဖြစ်သည်။အချိုးမညီခြင်းနှင့် အဆစ်အချိုးကျသော တောင်စောင်းများအတွက် (ပုံ. 9a၊ b၊ အသီးသီး)၊ FEM လေ့လာမှုတွင် BL သည် 1 မှ 7 မီလီမီတာ ပါဝင်သည်၊ ထို့ကြောင့် အကောင်းဆုံး TL အတိုင်းအတာများသည် 26.9 မှ 28.7 မီလီမီတာ (အကွာအဝေး 1.8 မီလီမီတာ) နှင့် 27.9 မှ 29.2 မီလီမီတာ (အကွာအဝေး ၁.၃ မီလီမီတာ)။) ) အသီးသီး။အချိုးမညီသော တောင်စောင်းများအတွက် (ပုံ. 9a)၊ အကောင်းဆုံး TL သည် မျဉ်းဖြောင့်အတိုင်း တိုးလာကာ ကုန်းပြင်မြင့် BL 4 မီလီမီတာသို့ ရောက်ရှိပြီးနောက် BL 5 မှ 7 မီလီမီတာသို့ သိသိသာသာ လျော့ကျသွားသည်။axisymmetric ဆင်ခြေလျှောများအတွက် (ပုံ. 9b) အတွက် အကောင်းဆုံး TL သည် BL elongation ဖြင့် linearly တိုးလာပြီး နောက်ဆုံးတွင် BL တွင် 6 မှ 7 mm အထိ တည်ငြိမ်သည်။အဆင်းဆစ်မက်ထရစ်ဆင်ခြေလျှောများကို တိုးချဲ့လေ့လာမှုတစ်ခု (ပုံ။ 9c) သည် \(\အနီးစပ်ဆုံး) 35.1–37.1 မီလီမီတာတွင်ရှိသော အကောင်းဆုံး TL အမျိုးအစားတစ်ခုကို ပြသခဲ့သည်။BL များအားလုံးအတွက်၊ အကောင်းဆုံး TLs နှစ်စုံကြားအကွာအဝေးသည် \(\approx\) 8 mm ( \(\lambda _y/2\)) နှင့် ညီမျှသည်။
Lancet ဂီယာရွေ့လျားနိုင်မှု 29.75 kHz တွင်။အပ်ပြွန်ကို အကြိမ်ရေ 29.75 kHz ဖြင့် ကွေးညွှတ်ထားကာ တုန်ခါမှုကို အဆုံးတွင် တိုင်းတာပြီး TL 26.5-29.5 မီလီမီတာ (0.1 မီလီမီတာ အဆင့်) အတွက် ထုတ်လွှင့်စက်ပိုင်းဆိုင်ရာ ရွေ့လျားနိုင်မှုပမာဏ (dB) ပမာဏအဖြစ် ဖော်ပြသည်။
29.75 kHz ကြိမ်နှုန်းဖြင့် FEM ၏ parametric လေ့လာမှုများက axisymmetric အစွန်အဖျား၏လွှဲပြောင်းရွေ့လျားနိုင်မှုသည်၎င်း၏မညီမျှသောအချိုးအစားထက်ပြွန်၏အရှည်ပြောင်းလဲမှုကြောင့်အကျိုးသက်ရောက်မှုနည်းကြောင်းပြသသည်။FEM ကို အသုံးပြု၍ ကြိမ်နှုန်းဒိုမိန်းလေ့လာမှုများတွင် အချိုးမညီသော (က) နှင့် အဆီဆစ်မက်ထရစ် (ခ၊ ဂ) အတွက် အစောင်းအလျား (BL) နှင့် ပိုက်အရှည် (TL) လေ့လာမှုများ (ပုံ 2 တွင် ပြထားသည်)။(a၊ b) TL သည် 26.5 မှ 29.5 mm (0.1 mm အဆင့်) နှင့် BL 1-7 mm (0.5 mm အဆင့်) မှ ကွာဟသည်။(ဂ) TL 25-40mm (0.05mm အဆင့်) နှင့် 0.1-7mm (0.1mm အဆင့်) အပါအဝင် တိုးချဲ့ axisymmetric oblique angle လေ့လာမှုသည် အလိုရှိသောအချိုး \(\lambda_y/2\) အစွန်အဖျားအတွက် ရွေ့လျားနေသော နယ်နိမိတ်အခြေအနေများကို ကျေနပ်ပြီဖြစ်သည်။
အပ်၏ဖွဲ့စည်းပုံတွင် သဘာဝကြိမ်နှုန်းသုံးမျိုးရှိပြီး \(f_{1-3}\) ဇယား 1 တွင်ပြသထားသည့်အတိုင်း အနိမ့်၊ အလတ်နှင့် အမြင့်ပုံစံ ဒေသများအဖြစ် ပိုင်းခြားထားသည်။ PTE အရွယ်အစားကို ပုံ 10 တွင်ပြသထားပြီး ပုံ 11 တွင် ပိုင်းခြားစိတ်ဖြာထားသည်။ အောက်ပါတို့သည် modal area တစ်ခုစီအတွက် ရလဒ်များ
လေ၊ ရေ နှင့် ဂျယ်လတင်အတွက် 20 မီလီမီတာ အနက် 20 မီလီမီတာ လှိုင်းနှုန်းဖြင့် စုပ်ယူထားသော sinusoidal excitation ကို အသုံးပြု၍ ရရှိသော ပုံမှန် မှတ်တမ်းတင်ထားသော လက်ငင်းပါဝါလွှဲပြောင်းမှုထိရောက်မှု (PTE) ပမာဏများ။တစ်ဖက်သတ် ရောင်စဉ်ကို ပြသထားသည်။တိုင်းတာထားသော ကြိမ်နှုန်းတုံ့ပြန်မှု (300 kHz နမူနာနှုန်း) ကို နိမ့်သောဖြတ်သန်းမှုကို စစ်ထုတ်ပြီး modal ခွဲခြမ်းစိတ်ဖြာမှုအတွက် အချက် 200 ဖြင့် နမူနာနှိမ့်ချထားသည်။signal-to-noise ratio သည် \(\le\) 45 dB ဖြစ်သည်။PTE အဆင့် (ခရမ်းရောင်အစက်အစက်) ကို ဒီဂရီ (\(^{circ}\)) ဖြင့် ပြထားသည်။
modal တုံ့ပြန်မှုခွဲခြမ်းစိတ်ဖြာချက်အား ပုံ 10 (ပျမ်းမျှ ± စံသွေဖည်မှု၊ n = 5) တွင်ပြသထားသည့် L နှင့် AX1-3 တောင်စောင်းများတွင် လေ၊ ရေ၊ နှင့် 10% gelatin (20 မီလီမီတာ အနက်) တွင် (အပေါ်ပိုင်း) ပုံစံသုံးဒေသ (နိမ့်သော) အလတ်၊ မြင့်)။) နှင့် ၎င်းတို့၏ သက်ဆိုင်သော modal frequencies\(f_{1-3}\) (kHz), (ပျမ်းမျှ) စွမ်းအင်ထိရောက်မှု\(\text {PTE}_{1{-}3 }\) သည် ဒီဇိုင်းညီမျှခြင်းကို အသုံးပြုသည်။(4) နှင့် (အောက်ခြေ) တို့သည် အများဆုံးတိုင်းတာသည့်တန်ဖိုး၏ တစ်ဝက်တွင် အကျယ်သည် \(\text {FWHM}_{1{-}3}\) (Hz) အသီးသီးဖြစ်သည်။နိမ့်သော PTE ကိုရိုက်ကူးသောအခါ၊ ဥပမာ AX2 လျှောစောက်ကိစ္စတွင်၊ လှိုင်းနှုန်းတိုင်းတာခြင်းကို ချန်လှပ်ထားသည်၊ \(\text {FWHM}_{1}\)။\(f_2\) မုဒ်သည် ပါဝါလွှဲပြောင်းမှု ထိရောက်မှုကို အမြင့်ဆုံးအဆင့် (\(\text {PTE}_{2}\))) အထိ သရုပ်ပြထားသောကြောင့် စောင်းနေသော လေယာဉ်များ၏ လှည့်ပတ်မှုကို နှိုင်းယှဉ်ရန်အတွက် အသင့်တော်ဆုံးဟု ယူဆပါသည်။ 99%
ပထမပုံစံအပိုင်း- \(f_1\) သည် ထည့်သွင်းထားသော မီဒီယာအမျိုးအစားပေါ်တွင် များစွာမူတည်ခြင်းမရှိသော်လည်း bevel geometry ပေါ်တွင်မူတည်ပါသည်။\(f_1\) သည် bevel အရှည် (27.1၊ 26.2 နှင့် AX1-3၊ အသီးသီး၊ လေထဲတွင် 27.1၊ 26.2 နှင့် 25.9 kHz အသီးသီး) လျော့ကျသွားသည်။ဒေသဆိုင်ရာ ပျှမ်းမျှများ \(\text {PTE}_{1}\) နှင့် \(\text {FWHM}_{1}\) တို့သည် \(\approx\) 81% နှင့် 230 Hz အသီးသီး ဖြစ်ကြပါသည်။\(\text {FWHM}_{1}\) သည် Lancet (L, 473 Hz) မှ gelatin တွင် အမြင့်ဆုံးဖြစ်သည်။အစီရင်ခံထားသော ကြိမ်နှုန်း၏ ပြင်းအားနည်းပါးခြင်းကြောင့် gelatin ရှိ AX2 အတွက် \(\text {FWHM}_{1}\) ကို ခန့်မှန်း၍မရနိုင်ကြောင်း သတိပြုပါ။
ဒုတိယပုံစံ ဒေသ- \(f_2\) သည် paste နှင့် bevel media အမျိုးအစားပေါ်တွင် မူတည်သည်။လေ၊ ရေ နှင့် ဂျယ်လက်တင်တွင် ပျမ်းမျှ \(f_2\) တန်ဖိုးများသည် 29.1၊ 27.9 နှင့် 28.5 kHz အသီးသီးရှိသည်။ဤ modal ဒေသအတွက် PTE သည် တိုင်းတာမှုအုပ်စုအားလုံးတွင် အမြင့်ဆုံးဖြစ်ပြီး ဒေသဆိုင်ရာ ပျမ်းမျှ 84% ဖြင့် 99% လည်း ရောက်ရှိခဲ့သည်။ဧရိယာပျမ်းမျှ \(\text {FWHM}_{2}\) သည် \(\approx\) 910 Hz ဖြစ်သည်။
တတိယပုံစံအပိုင်း- \(f_3\) ကြိမ်နှုန်းသည် ထည့်သွင်းမှုအလတ်စားနှင့် ဘောင်အမျိုးအစားပေါ်တွင် မူတည်သည်။ပျမ်းမျှ \(f_3\) တန်ဖိုးများသည် လေ၊ ရေ နှင့် gelatin တွင် 32.0၊ 31.0 နှင့် 31.3 kHz အသီးသီးရှိသည်။\(\text {PTE}_{3}\) သည် ဒေသဆိုင်ရာ ပျမ်းမျှအားဖြင့် \(\approximately\) 74% ရှိပြီး မည်သည့်ဒေသ၏ အနိမ့်ဆုံးဖြစ်သည်။ဒေသဆိုင်ရာ ပျမ်းမျှ \(\text {FWHM}_{3}\) သည် \(\approximately\) 1085 Hz ဖြစ်ပြီး၊ ၎င်းသည် ပထမနှင့် ဒုတိယ ဒေသများထက် ပိုများသည်။
အောက်ဖော်ပြပါပုံသည် Fig ကိုရည်ညွှန်းသည်။12 နှင့် ဇယား 2။ lancet (L) သည် အကြံပြုချက်အားလုံးအတွက် အလွန်အရေးပါမှုရှိသော၊ \(p<\) 0.017) (ပုံ. 12a) တွင် အမြင့်ဆုံး DPR (220 µm/ အထိ) ကိုရရှိသည် W) လေထဲတွင်။ 12 နှင့် ဇယား 2။ lancet (L) သည် အကြံပြုချက်အားလုံးအတွက် အလွန်အရေးပါမှုရှိသော၊ \(p<\) 0.017) (ပုံ. 12a) တွင် အမြင့်ဆုံး DPR (220 µm/ အထိ) ကိုရရှိသည် W) လေထဲတွင်။ Следующее относится к рисунку 12 и таблице 2. Ланцет (L) отклонялся больше всего (с высоконх нактьси мой знкячи мой <\) 0,017) как в воздухе, так и в воде (рис. 12а), достигая самого высокого DPR . အောက်ဖော်ပြပါပုံများသည် ပုံ 12 နှင့် ဇယား 2 နှင့် သက်ဆိုင်ပါသည်။ Lancet (L) သည် အကြံပြုချက်အားလုံးအတွက် မြင့်မားသောအရေးပါမှုဖြင့် အများစုကို လှည့်ပတ်ထားသည်၊ \(p<\) 0.017) လေနှင့်ရေ (ပုံ. 12a) တွင် အမြင့်ဆုံး DPR ကိုရရှိထားသည်။(လေထဲတွင် 220 μm/W အထိ)။အောက်ဖော်ပြပါ ပုံ ၁၂ နှင့် ဇယား ၂ ကို ကိုးကားထားသည်။柳叶刀(L)在空气和水中（图12a）中偏转最大（对所有尖端具有高度意朰义，\(p<\) 0.017，宀縎，宀縎）高达220 µm/W)။柳叶刀(L) သည် လေနှင့်ရေတွင် အမြင့်ဆုံးပြောင်းရွေ့မှု (图12a) (对所述尖端是对尖端是是电影၊\(p<\) 0.017) ရှိပြီး အမြင့်ဆုံး DPR (0 µm/2 အထိ) W) လေထဲတွင်။ Ланцет (L) имеет наибольшее отклонение (весьма значимое для всех наконечников, \(p<\) 0,017) в воздухе и 2 смер дата духер ого высокого DPR (до 220 мкм/Вт в воздухе)။ Lancet (L) တွင် အကြီးဆုံးသွေဖည်မှု (အကြံပြုချက်အားလုံးအတွက် အလွန်အရေးပါသော၊ \(p<\) 0.017) လေနှင့်ရေ (ပုံ 12a)၊ အမြင့်ဆုံး DPR (လေထဲတွင် 220 µm/W အထိ) ရှိသည်။ လေထဲတွင်၊ ပိုမြင့်သော BL ပါသော AX1 သည် AX2–3 (အရေးပါသော၊ \(p<\) 0.017)၊ နှင့် AX3 (အနိမ့်ဆုံး BL) သည် AX2 ထက် DPR 190 µm/W ထက် ပိုပြောင်းသွားသည်။ လေထဲတွင်၊ ပိုမြင့်သော BL ပါသော AX1 သည် AX2–3 (အရေးပါသော၊ \(p<\) 0.017)၊ နှင့် AX3 (အနိမ့်ဆုံး BL) သည် AX2 ထက် DPR 190 µm/W ထက် ပိုပြောင်းသွားသည်။ В воздухе AX1 с более высоким BL отклонялся выше, чем AX2–3 (со значимостью \(p<\) 0,017), тогда калсям (смота калсям) больше, чем AX2 с DPR 190 мкм/Вт။ လေထဲတွင်၊ ပိုမြင့်သော BL ပါသော AX1 သည် AX2–3 (အရေးပါသော \(p<\) 0.017) ထက် ပိုမြင့်သွားသော်လည်း AX3 (အနိမ့်ဆုံး BL) သည် DPR 190 µm/W ဖြင့် AX2 ထက် ပိုပြောင်းသွားသည်။在空气中，具有较高BL的AX1 偏转高于AX2-3（具有显着性，\(p<\) 0.017），而AX3（具有最低BL的偎载。 လေထဲတွင်၊ ပိုမြင့်သော BL ရှိသော AX1 ၏ လှည့်ထွက်မှုသည် AX2-3 (သိသိသာသာ၊ \(p<\) 0.017) ထက် မြင့်မားပြီး AX3 (အနိမ့်ဆုံး BL ပါသော) သည် AX2 ထက် ပိုမြင့်သည်၊ DPR သည် 190 µm/W В воздухе AX1 с более высоким BL имеет большее отклонение, чем AX2-3 (значимо, \(p<\) 0,017), тогда ка смм (3ке ка смо) ольшее отклонение, чем AX2 с DPR 190 мкм/Вт။ လေထဲတွင်၊ ပိုမိုမြင့်မားသော BL ရှိသော AX1 သည် AX2-3 (သိသိသာသာ၊ \(p<\) 0.017) ထက် ပိုကြီးသောသွေဖည်မှုရှိပြီး AX3 (အနိမ့်ဆုံး BL) သည် DPR 190 μm/W ရှိသော AX2 ထက် ပိုကြီးသောသွေဖည်မှုရှိသည်။ 20 မီလီမီတာရှိ ရေတွင်၊ (\(p>\) 0.017) တွင် ကွဲလွဲမှုနှင့် AX1–3 အတွက် PTE တွင် သိသာထင်ရှားသော ခြားနားချက်များကို မတွေ့ရှိရပါ။ 20 မီလီမီတာရှိ ရေတွင်၊ (\(p>\) 0.017) တွင် ကွဲလွဲမှုနှင့် AX1–3 အတွက် PTE တွင် သိသာထင်ရှားသော ခြားနားချက်များကို မတွေ့ရှိရပါ။ В воде на глубине 20 мм достоверных различий (\(p>\) 0,017) по прогибу и ФТР для AX1–3 не обнаруже. အနက် 20 မီလီမီတာတွင် ရေတွင် သိသာထင်ရှားသော ခြားနားချက် (\(p>\) 0.017) နှင့် AX1–3 အတွက် FTR ကို တွေ့ရှိခဲ့သည်။在20 mm 的水中，AX1-3 的挠度和PTE 没有显着差异(\(p>\) 0.017)။ ရေ 20 မီလီမီတာတွင် AX1-3 နှင့် PTE (\(p>\) 0.017) အကြား သိသာထင်ရှားသော ကွာခြားချက်မရှိပါ။ На глубине 20 мм прогиб и PTE AX1-3 существенно не отличались (\(p>\) 0,017)။ အနက် 20 မီလီမီတာတွင် ကွဲလွဲမှုနှင့် PTE AX1-3 သည် သိသိသာသာကွဲပြားခြင်းမရှိပါ (\(p>\) 0.017)။ရေထဲတွင် PTE ပမာဏ (90.2–98.4%) သည် ယေဘူယျအားဖြင့် လေထဲတွင် (56–77.5%) (ပုံ 12c) ထက် မြင့်မားနေပြီး ရေတွင် စမ်းသပ်မှုအတွင်း ကြွက်တက်ခြင်းဖြစ်စဉ်ကို မှတ်သားထားသည် (ပုံ 13၊ ထပ်လောင်းကိုလည်း ကြည့်ပါ။ သတင်းအချက်အလက်)။
ထိပ်ဖျားကွေးခြင်း ပမာဏတိုင်းတာခြင်း (ပျမ်းမျှ ± စံသွေဖည်ခြင်း၊ n = 5) သည် လေနှင့်ရေအတွင်းရှိ L နှင့် AX1-3 chamfers (အတိမ်အနက် 20 မီလီမီတာ) အတွက် chamfer geometry ပြောင်းလဲခြင်း၏အကျိုးသက်ရောက်မှုကို ဖော်ပြသည်။တိုင်းတာမှုများကို အဆက်မပြတ် single frequency sinusoidal excitation ဖြင့် ရယူသည်။(က) အမြင့်ဆုံးသွေဖည်မှု (\(u_y\vec {j}\)))၊ (b) ၎င်းတို့၏ သက်ဆိုင်ရာ modal frequencies \(f_2\) ဖြင့် တိုင်းတာသည်။(ဂ) ညီမျှခြင်းအဖြစ် ဓာတ်အားပို့လွှတ်မှုထိရောက်မှု (PTE၊ rms၊ %)။(၄) နှင့် (ဃ) သွေဖည်သော ပါဝါအချက် (DPR၊ µm/W) ကို peak deviation နှင့် transmit power \(P_T\) (Wrms) အဖြစ် တွက်ချက်သည်။
ရေထဲတွင် lancet (L) နှင့် axisymmetric tip (AX1-3) ၏ လှံထိပ်ဖျား (အစိမ်းနှင့် အနီအစက်များ) ၏ စုစုပေါင်းဘက်ပြောင်းသွားမှုကို ပြသသည့် မြန်နှုန်းမြင့်ကင်မရာ၏ အရိပ်ကွက်ကွက်သည် ရေ (အနက် 20 မီလီမီတာ)၊ တစ်ဝက်တစ်ပျက်၊ မောင်းနှင်သည့်အကြိမ်ရေ \(f_2\) (ကြိမ်နှုန်း 310 kHz နမူနာယူခြင်း)။ဖမ်းယူထားသော မီးခိုးရောင်စကေးပုံတွင် အတိုင်းအတာ 128 × 128 ပစ်ဇယ်ရှိပြီး \(\ ခန့်မှန်းခြေ) 5 µm pixels အရွယ်အစားရှိသည်။ဗီဒီယိုတွင် နောက်ထပ်အချက်အလက်များကို တွေ့နိုင်ပါသည်။
ထို့ကြောင့်၊ ကျွန်ုပ်တို့သည် ကွေးညွှတ်လှိုင်းအလျား (ပုံ. 7) ကို စံနမူနာပြုပြီး သမားရိုးကျ ပုံသဏ္ဍာန်ပုံသဏ္ဍာန်၊ အချိုးမညီသော၊ နှင့် axial ပေါင်းစပ်ထားသော ပြွန်အရှည်နှင့် bevel (ပုံ. 8၊ 9) အတွက် စက်ပိုင်းဆိုင်ရာ ရွေ့လျားနိုင်မှုကို တွက်ချက်ပါသည်။Symmetrical beveled geometry။နောက်ဆုံးပေါ်အခြေခံ၍၊ ပုံ 5 တွင်ပြထားသည့်အတိုင်း အကောင်းဆုံးထိပ်ဖျားမှဂဟေဆက်ခြင်းအကွာအဝေးကို 43 မီလီမီတာ (သို့မဟုတ် \(\approx\) 2.75\(\lambda_y\) 29.75 kHz) တွင် ခန့်မှန်းထားပြီး ပုံ 5 တွင်ပြထားသည့်အတိုင်း အဆင်းဆစ်မက်ထရစ်အဝိုင်းသုံးခုဖြင့် ဖန်တီးထားသည်။ ကွဲပြားခြားနားသော bevel အလျား။ထို့နောက် ကျွန်ုပ်တို့သည် ၎င်းတို့၏ ကြိမ်နှုန်းတုံ့ပြန်မှုများကို လေ၊ ရေ၊ နှင့် 10% (w/v) ballistic gelatin (ပုံ 10၊ 11) တွင် သမားရိုးကျ ဓားတိုများ နှင့် နှိုင်းယှဉ်ပြီး တိမ်းစောင်း လှည့်ပတ်မှုမုဒ်ကို နှိုင်းယှဉ်ရန် အကောင်းဆုံး အခြေအနေအား ဆုံးဖြတ်ခဲ့သည်။နောက်ဆုံးတွင်၊ ကျွန်ုပ်တို့သည် 20 မီလီမီတာ အနက်တွင် လေနှင့် ရေတွင် ကွေးနေသော လှိုင်းဖြင့် ထိပ်ဖျားကို တိုင်းတာပြီး စောင်းတစ်ခုစီအတွက် ပါဝါလွှဲပြောင်းမှုထိရောက်မှု (PTE, %) နှင့် လှည့်ပတ်မှုပါဝါအချက် (DPR, µm/W) ကို တိုင်းတာသည်။အမျိုးအစား (ပုံ။ 12)။
ရလဒ်များက ဂျီသြမေတြီ၏ စောင်းဝင်ရိုးသည် ထိပ်ဝင်ရိုး၏ ပမာဏသွေဖည်မှုအပေါ် သက်ရောက်မှုရှိကြောင်း ပြသသည်။lancet တွင် အမြင့်ဆုံး ကွေးညွှတ်မှုရှိပြီး axisymmetric bevel နှင့် နှိုင်းယှဉ်ပါက အမြင့်ဆုံး DPR ရှိပြီး axisymmetric bevel သည် ပျမ်းမျှသွေဖည်သေးငယ်သည် (ပုံ. 12)။ အခြား axi-symmetric အပ်များ (AX2–3) နှင့် နှိုင်းယှဉ်လျှင် ကိန်းဂဏန်းအရ သိသာထင်ရှားသော အမြင့်ဆုံး လှည့်ပြောင်းမှု (\(p < 0.017\), Table 2)၊ axi-symmetric 4 mm bevel (AX1)၊ ဒါပေမယ့် အပ်ကို ရေထဲထည့်ထားတဲ့အခါ သိသာထင်ရှားတဲ့ ခြားနားမှုကို မတွေ့ရှိရပါဘူး။ အခြား axi-symmetric အပ်များ (AX2–3) နှင့် နှိုင်းယှဉ်လျှင် ကိန်းဂဏန်းအရ သိသာထင်ရှားသော အမြင့်ဆုံး လှည့်ပြောင်းမှု (\(p < 0.017\), Table 2)၊ axi-symmetric 4 mm bevel (AX1)၊ ဒါပေမယ့် အပ်ကို ရေထဲထည့်ထားတဲ့အခါ သိသာထင်ရှားတဲ့ ခြားနားမှုကို မတွေ့ရှိရပါဘူး။ Осесиметричный скос 4 мм (AX1), имеющий наибольшую длину скоса, достиг статистически (деки значимошо налиболь p <0,017\), таблица 2) по сравнению с другими осесимметричными иглами (AX2–3)။ Axisymmetric bevel 4 mm (AX1) သည် အရှည်ဆုံး bevel အလျားပါရှိသော၊ ကိန်းဂဏန်းအရ လေထဲတွင် ပိုကြီးသော သွေဖည်မှု (\(p < 0.017\), Table 2)) ကို အခြားသော axisymmetric အပ်များ (AX2–3) နှင့် နှိုင်းယှဉ်ပါသည်။ဒါပေမယ့် အပ်ကို ရေထဲထည့်တဲ့အခါ သိသာထင်ရှားတဲ့ ကွဲပြားမှုတွေကို မတွေ့ရှိရပါဘူး။与其他轴对称针(AX2-3) 相比，具有最长斜角长度的轴对称4 mm 斜角(AX1) 在空气中实衰了空气中实衰了(\(p < 0.017\)၊表2),但当将针头放入水中时，没有观察到显着差异။ အခြားသော axially symmetric အပ်များ (AX2-3) နှင့် နှိုင်းယှဉ်ပါက၊ ၎င်းသည် လေထဲတွင် 4 mm axially symmetrical (AX1) ၏ အရှည်ဆုံး ထောင့်ချိုးရှိပြီး၊ ၎င်းသည် ကိန်းဂဏန်းအရ သိသာထင်ရှားသော အမြင့်ဆုံး deflection (\(p < 0.017\) ဇယား 2) ဒါပေမယ့် အပ်ကို ရေထဲထည့်လိုက်တဲ့အခါ သိသာထင်ရှားတဲ့ ခြားနားမှုကို မတွေ့ရှိရပါဘူး။ Осесиметричный скос 4 мм (AX1) с наибольшей длиной скоса обеспечивает статистически значимое мльксим по сравнению с другими осесимметричными иглами (AX2-3) (\(p < 0,017\), таблица 2), но существенной рани အရှည် 4 မီလီမီတာ (AX1) ၏ အရှည်ဆုံးသော လျှောစောက်ရှိ အဆင်းဆစ်မက်ထရစ်ဆင်ခြေလျှောသည် အခြားဝင်ရိုးစွန်းစောင်း (AX2-3) (\(p < 0.017\) ဇယား 2) နှင့် နှိုင်းယှဉ်ပါက လေထဲတွင် ကိန်းဂဏန်းသိသိသာသာ အမြင့်ဆုံးသွေဖည်မှုကို ပေးစွမ်းသော်လည်း မရှိခဲ့ပါ။ သိသာထင်ရှားသောခြားနားချက်။အပ်ကို ရေထဲထည့်သောအခါတွင် သတိပြုမိပါသည်။ထို့ကြောင့်၊ ပိုရှည်သော bevel length သည် peak tip deflection နှင့် ပတ်သက်၍ သိသာထင်ရှားသောအားသာချက်များမရှိပါ။၎င်းကို ထည့်သွင်းစဉ်းစား၍ ဤလေ့လာမှုတွင် စူးစမ်းလေ့လာသည့် လျှောစောက်ဂျီသြမေတြီသည် ကုန်းလမ်းအလျားထက် လွှဲခွင်အလျားထက် လွှဲခွင်ဘက်ပြောင်းမှုအပေါ် ပိုမိုလွှမ်းမိုးမှုရှိသည်ကို တွေ့ရှိရပေသည်။၎င်းသည် ကွေးနေသော ပစ္စည်းနှင့် ဆောက်လုပ်ရေး အပ်၏ ခြုံငုံအထူပေါ် မူတည်၍ ကွေးခြင်း တင်းမာမှုနှင့် ဆက်စပ်နိုင်သည်။
စမ်းသပ်လေ့လာမှုများတွင်၊ ရောင်ပြန်ဟပ်သည့် flexural wave ၏ပြင်းအားသည် အစွန်အဖျား၏ နယ်နိမိတ်အခြေအနေများကြောင့် သက်ရောက်မှုရှိသည်။အပ်အစွန်အဖျားကို ရေနှင့် gelatin ထဲသို့ ထည့်သောအခါ၊ \(\text {PTE}_{2}\) ပျမ်းမျှသည် \(\approx\) 95% နှင့် \(\text {PTE}_{2}\) တန်ဖိုးများကို ပျမ်းမျှပေးသည် 73% နှင့် 77% (\text {PTE}_{1}\) နှင့် \(\text {PTE}_{3}\) အသီးသီး (ပုံ 11)။၎င်းသည် ကာ့စ်ကြားခံ (ဥပမာ၊ ရေ သို့မဟုတ် ဂျယ်လတင်) သို့ acoustic စွမ်းအင်၏ အမြင့်ဆုံးလွှဲပြောင်းမှုမှာ \(f_2\) တွင် ဖြစ်ပေါ်ကြောင်း ညွှန်ပြသည်။ကြိမ်နှုန်း 41-43 kHz တွင် ပိုမိုရိုးရှင်းသော စက်ဖွဲ့စည်းပုံများကို အသုံးပြုကာ ယခင်လေ့လာမှုတစ်ခုတွင် အလားတူအပြုအမူကို စာရေးသူမှ သရုပ်ပြခဲ့ရာတွင်၊ စာရေးသူများသည် intercalated ကြားခံကိရိယာ၏ စက်ပိုင်းဆိုင်ရာ modulus နှင့် ဆက်စပ်နေသော ဗို့အားရောင်ပြန်ဟပ်မှုကို သရုပ်ပြခဲ့ပါသည်။ထိုးဖောက်မှုအတိမ်အနက် 32 နှင့် တစ်သျှူးများ၏ စက်ပိုင်းဆိုင်ရာ ဂုဏ်သတ္တိများသည် အပ်တွင် စက်ပိုင်းဆိုင်ရာဝန်ကို ပံ့ပိုးပေးသောကြောင့် UZeFNAB ၏ ပဲ့တင်ထပ်သောအပြုအမူကို လွှမ်းမိုးနိုင်မည်ဟု မျှော်လင့်ပါသည်။ထို့ကြောင့်၊ 17၊ 18၊ 33 ကဲ့သို့သော ပဲ့တင်ထပ်သော ခြေရာခံ အယ်လဂိုရီသမ်များကို stylus မှတစ်ဆင့် ပေးပို့သော အသံ၏ ပါဝါကို အကောင်းဆုံးဖြစ်အောင် ပြုလုပ်ရန် အသုံးပြုနိုင်သည်။
လှိုင်းအလျားပုံစံ (ပုံ 7) သည် lancet နှင့် asymmetric bevel ထက် ထိပ်ဖျားရှိ axisymmetric တွင် structural stiffness (ဆိုလိုသည်မှာ ပိုမိုကွေးညွှတ်တင်းမာမှု) ပိုများကြောင်းပြသသည်။(1) မှ ဆင်းသက်လာပြီး လူသိများသော အလျင်-ကြိမ်နှုန်း ဆက်ဆံရေးကို အသုံးပြု၍ lancet ၏ ကွေးညွှတ်တောင့်တင်းမှု၊ အချိုးမညီသော နှင့် axisymmetric tips များကို တောင်စောင်းများအဖြစ် \(\ ခန့်မှန်းခြေ) 200၊ 20 နှင့် 1500 MPa အသီးသီး ခန့်မှန်းထားပါသည်။၎င်းသည် (\lambda _y\) 5.3၊ 1.7 နှင့် 14.2 mm တွင် 29.75 kHz အသီးသီး (ပုံ. 7a–c) နှင့် သက်ဆိုင်သည်။USeFNAB လုပ်ထုံးလုပ်နည်း၏ လက်တွေ့ဘေးကင်းမှုကို ထည့်သွင်းစဉ်းစားခြင်းဖြင့် bevel ဒီဇိုင်း၏ မာကျောမှုအပေါ် ဂျီသြမေတြီ၏ လွှမ်းမိုးမှုကို အကဲဖြတ်ရန် လိုအပ်ပါသည်။34။
bevel ၏ parameters များနှင့် tube ၏အလျား (ပုံ. 9) ကိုလေ့လာရာတွင် asymmetric bevel (1.8 mm) အတွက် အကောင်းဆုံး TL range သည် axisymmetric bevel (1.3 mm) ထက်ပိုမိုမြင့်မားကြောင်းပြသခဲ့သည်။ထို့အပြင်၊ ရွေ့လျားနိုင်မှု ကုန်းပြင်မြင့်သည် 4 မှ 4.5 မီလီမီတာနှင့် အချိုးမညီသော နှင့် axisymmetric tilt အတွက် 4 မှ 4.5 မီလီမီတာနှင့် 6 မှ 7 မီလီမီတာ အသီးသီးရှိပါသည် (ပုံ 9a၊ ခ)။ဤရှာဖွေတွေ့ရှိမှု၏ လက်တွေ့ကျသော ဆက်စပ်မှုကို ထုတ်လုပ်မှု ခံနိုင်ရည်များတွင် ဖော်ပြသည်၊ ဥပမာ၊ အကောင်းဆုံး TL ၏ အောက်ခြေအကွာအဝေးသည် အရှည်တိကျမှုအတွက် လိုအပ်မှုကို ညွှန်ပြနိုင်သည်။တစ်ချိန်တည်းမှာပင်၊ အထွက်နှုန်းကို သိသိသာသာမထိခိုက်စေဘဲ ပေးထားသည့် ကြိမ်နှုန်းတစ်ခုတွင် slope length ရွေးချယ်မှုအတွက် ပိုမိုသည်းခံမှုကို ပေးပါသည်။
လေ့လာမှုတွင် အောက်ပါ ကန့်သတ်ချက်များ ပါဝင်ပါသည်။edge detection နှင့် high-speed imaging (ပုံ 12) ကို အသုံးပြု၍ အပ်၏ လှည့်ပတ်မှုကို တိုက်ရိုက် တိုင်းတာခြင်း (ပုံ 12) သည် ကျွန်ုပ်တို့သည် လေနှင့် ရေကဲ့သို့ အလင်းမြင်နိုင်သော မီဒီယာကို ကန့်သတ်ထားကြောင်း ဆိုလိုသည်။ကျွန်ုပ်တို့သည် အတုယူထားသော လွှဲပြောင်းရွေ့လျားနိုင်မှုကို စမ်းသပ်ရန်အတွက် လက်တွေ့စမ်းသပ်မှုများကို မသုံးခဲ့ဘဲ ထုတ်လုပ်ထားသော အပ်၏ အကောင်းဆုံးအရှည်ကို ဆုံးဖြတ်ရန် FEM လေ့လာမှုများကို အသုံးပြုခဲ့သည်ကို ထောက်ပြလိုပါသည်။လက်တွေ့ကန့်သတ်ချက်များ၏အမြင်အရ၊ အဖျားမှလက်စွပ်အထိ လှံ၏အရှည်သည် အခြားဆေးထိုးအပ်များ (AX1-3) ထက် 0.4 စင်တီမီတာ ပိုရှည်သည် ။၃ခ။၎င်းသည် acicular တည်ဆောက်ပုံ၏ ပုံစံတကျ တုံ့ပြန်မှုကို ထိခိုက်နိုင်သည်။ထို့အပြင်၊ waveguide lead solder ၏ ပုံသဏ္ဍာန်နှင့် ထုထည် (ပုံ 3 ကိုကြည့်ပါ) သည် pin design ၏ mechanical impedance ကို ထိခိုက်နိုင်ပြီး စက်ပိုင်းဆိုင်ရာ impedance နှင့် bending အပြုအမူများတွင် အမှားအယွင်းများ ဖြစ်ပေါ်စေပါသည်။
နောက်ဆုံးတွင်၊ bevel geometry သည် USeFNAB ရှိ deflection ပမာဏအပေါ်သက်ရောက်ကြောင်း ကျွန်ုပ်တို့ လက်တွေ့စမ်းသပ်ပြသခဲ့သည်။ပိုမိုမြင့်မားသော deflection ပမာဏသည် တစ်ရှူးပေါ်ရှိ အပ်၏အကျိုးသက်ရောက်မှုအပေါ် အပြုသဘောဆောင်သောအကျိုးသက်ရောက်မှုဖြစ်စေနိုင်သည့်အခြေအနေများတွင် ဥပမာ၊ ထိုးဖောက်ပြီးနောက်ဖြတ်တောက်ခြင်းထိရောက်မှုအား USeFNAB အတွက် သမားရိုးကျဓားတစ်ချောင်းကို အကြံပြုနိုင်သည်၊ အဘယ်ကြောင့်ဆိုသော် ၎င်းသည် လုံလောက်သောတင်းကျပ်မှုကိုထိန်းသိမ်းထားစဉ်တွင် အကြီးမြတ်ဆုံး deflection amplitude ကိုပံ့ပိုးပေးသောကြောင့်၊ ဒီဇိုင်း၏အစွန်အဖျားမှာ။ထို့အပြင်၊ မကြာသေးမီက လေ့လာမှုတစ်ခုက ကြီးမားသော ထိပ်ဖျားမှ လှည့်ထွက်မှုသည် ဆဲလ်များကို သေးငယ်စွာ ထိုးဖောက်ဝင်ရောက်သည့် ခွဲစိတ်မှုများအတွက် အသုံးချမှုများကို ပံ့ပိုးပေးနိုင်သည့် cavitation ကဲ့သို့သော ဇီဝဗေဒဆိုင်ရာ အကျိုးသက်ရောက်မှုများကို မြှင့်တင်ပေးနိုင်ကြောင်း ပြသခဲ့သည်။USeFNAB13 မှ အသားစယူစစ်ဆေးခြင်းမှ အသားစယူခြင်းအထွက်နှုန်းကို တိုးမြင့်လာစေရန်အတွက် စုစုပေါင်း acoustic ပါဝါကို တိုးမြှင့်ပြသထားပြီး၊ လေ့လာထားသော အပ်ဂျီသြမေတြီ၏ အသေးစိတ်လက်တွေ့အကျိုးကျေးဇူးများကို အကဲဖြတ်ရန်အတွက် နမူနာအထွက်နှုန်းနှင့် အရည်အသွေး၏ နောက်ထပ်အရေအတွက်လေ့လာမှုများ လိုအပ်ပါသည်။
Frable၊ WJ Fine needle aspiration biopsy- သုံးသပ်ချက်။Humphနေမကောင်း။၁၄:၉-၂၈။https://doi.org/10.1016/s0046-8177(83)80042-2 (1983)။
တင်ချိန်- အောက်တိုဘာ ၁၃-၂၀၂၂